量子力学可能被推翻的问题有哪些?

量子力学是伪科学。

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测不准原理不成立。

重新分析历史上两个获得测不准原理的理想实验,发现这

两个理想实验达不到测不准原理。

关键词:测不准原理,再分析,理想实验。

理想实验ⅰ

海森堡υ射线显微镜实验

显微镜的分辨能力的表达式是

λ/2sinω(在空气中)(1)

其中λ是所用光的波长,2ω是透镜在物点的角度,所以任意位。

所有测量都包含物平面X方向的不确定性。

⊿X=λ/2sinω ⑵

如果一个波长为λ,动量为h/λ的光子沿着X轴撞击一个电子。

电子在x方向的动量分量是Px。碰撞前的总动量是

π=h/λ+ Px .⑶

对于可以用显微镜观察到的电子,光量子必须散射到2ω的角度。

内,即PA和PB之间(极端前向散射和极端后向散射,见图1)。

在某一方向上,由于康普顿效应,其波长在λ′和λ″之间,因此,

散射光子的动量x分量在

-欣ω/λ’和+欣ω/λ”

在...之间

如果分别用px′和px ″来表示这两种极端散射情况下的电子运动。

量的x分量,那么动量守恒要求

Px′-hsinω/λ′=π= Px÷+hsinω/λ÷⑷

或者

px′-px〃=⊿px = 2 hsinω/λ⑸

其中用λ代替λ'和λ”,因为我们只对数量级感兴趣。

不可能——这是整件事的关键——准确确定光量子是否散射。

碰撞后电子动量的X分量的不确定性,是不确定它在哪个方向上撞上了角度2ω。

可以更小,这⊿Px和⊿X在一起,使得碰撞后无法测量(换句话说

量)后,对粒子轨道作出任何准确的测定或预测,显然。

⊿X ⊿Px ≈ h ⑹

再分析

在上述理想实验中,对于可以用显微镜观察到的电子,光量子必须

分散在2ω的角度范围内。

位置测量的不确定性

⊿X =λ/2sinω ⑵

⊿X是物面上两点之间的距离,这两点非常近,只能用显微镜观察到。

离开。⊿X是显微镜的分辨率极限。

显微镜无法观察尺寸小于分辨率极限⊿ x的物体。因此,对于

显微镜能观察到的电子大小必须大于显微镜⊿ X的分辨率极限

很大。

然而,如果电子的尺寸大于显微镜的分辨率极限⊿X,电子就不会

会在⊿ X. ⊿X不能认为是可以用显微镜观察到的电子的位置。

设置测量的不确定度。⊿X只能被认为是用显微镜观察不到的电。

儿童位置测量的不确定性。

⊿X认为它的尺寸小于显微镜⊿X的分辨率极限,所以它不能被视为显微镜。

探测到电子。

⊿Px认为,这个尺寸大于显微镜的分辨率极限⊿X,所以它可以被看作是一个显微镜。

探测到电子。

因此,⊿X和⊿Px并不与同一个电子相连。

虽然量子力学不涉及物体的大小,但在海森堡伽马射线中表现出来

在微镜的实验中,显微镜的使用必然会涉及到物体的大小,确实如此。

所有的物体都有大小,所以显微镜观察到的都是有大小的物体。

被观察物体的尺寸大于显微镜的分辨率极限⊿X,所以它不是

存在所谓的位置测量的不确定性⊿X。

由此,我们观察到的都是有确定位置的电子,⊿X = 0。

⊿X = 0显微镜的观察结果只有两种:观察或观察。

小于。不存在既可观察又不可观察的第三种结果。观察到的情况是

⊿X = 0,如果没有观测到,就说明⊿ x > 0。

因为对于可以用显微镜观察到的电子来说,电子的尺寸必须大于显微镜的尺寸。

⊿X分辨率极限很大。也就是说,我们观察到的都是有确定位置的电子,

⊿X = 0 .

因此,为了测量质点位置,质点位置测量的不确定度必须为零,即⊿X = 0。

气势。在海森堡υ射线显微镜实验中,由于υ ⊿X = 0,我们只需要测量它。

粒子的动量可以精确测量,即⊿Px = 0。

德:⊿ x ⊿ px = 0。

理想实验ⅱ

粒子单缝干涉实验

想象一个“粒子”,最初在y方向运动,通过一个⊿X宽度。

狭缝,所以它在x方向位置的不确定性是⊿X(图2)。它在狭缝后面

表面“干涉”了。从波动光学可知,干涉图样的第一个极小值位于

角度α由下式确定

SINα=λ/2⊿X

给定,其中λ是所用的波长,因为

SINα=⊿P/P

λ=h/P

然后得到测不准原理:⊿ x ⊿ p ≈ H

再分析

根据牛顿第一运动定律,如果“粒子”没有受到X方向的外力作用,

力,它将保持匀速直线运动或静止状态,并在理想实ⅱ

“质点”原本是在Y方向运动的,所以我们可以从它在起点3的位置知道。

它在狭缝的位置。

它在狭缝中的位置可以基于牛顿第一运动定律及其起点

位置确定了。

它在x方向位置的不确定性⊿X应该为零,也就是⊿X = 0。

根据牛顿第一运动定律,如果“粒子”没有受到X方向的外力作用,

力,它会保持匀速直线运动或静止状态。在理想实验ⅱ中

“粒子”原本在y方向运动,所以x方向动量的不确定性⊿P应该是

当它为零时,即⊿P = 0。

因此,得出⊿ x ⊿ px = 0。

只要我们承认微观物体有匀速直线运动或静止状态,牛顿是第一个

运动定律适用于微观世界。

但是微观世界不可能没有匀速直线运动或者静止状态,所以牛

牛顿第一运动定律适用于微观世界。

上面的理想实验二认为狭缝的宽度⊿X是“粒子”的位置度量。

的不确定性。然而,狭缝的宽度⊿X不等于位置测量的不确定性。

没有必然的逻辑关系。

我们没有理由认为这个实验中的“粒子”一定有位置测量的不准确性。

定量的,而且没有理由认为⊿X狭缝的宽度是“粒子”的位置度量

的不确定性。因此,从这个实验得到的测不准原理(⊿ x ⊿ p ≈ h)为

不合理。

结论

从上面的再分析可以看出,测不准原理的理想实验论证是不成立的。

参考

Yammer,量子力学哲学,秦克诚译,商务印书馆,1989,P77—P79。

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单个粒子没有波动。

通过对实验的定性分析,指出对单个粒子涨落的理解与

实验结果不符合能量和动量守恒定律,分析了单个粒子的类波行为

解释了这种行为。

关键词:定性分析、波动性、能量守恒定律和动量守恒定律。

微观实验

显微镜无法观察到尺寸小于其分辨率极限的粒子。如果考虑单个粒子

如果粒子有波动,如果其波长大于显微镜的分辨率极限,br/& gt;显微镜可以观察到它,但是这个推论不符合实验事实:显微镜

只能观察到尺寸大于其分辨率极限的粒子,以及粒子的宽波长?br/>;这很重要。

双缝干涉实验

如果单个粒子有涨落,那么通过双缝后就会产生一个粒子。

干涉图像,但实验结果是一个粒子通过双缝后只会产生一个光斑。

大量粒子通过双缝后才会产生干涉图像。

在双缝干涉实验中,认为单个粒子同时通过双缝并与自身接触。

发生干涉,所以认为单个粒子有波动,波动的方向是

质点的运动方向,质点同时只有一个运动方向,也就是只有一个。

一个波浪方向。

想象一个粒子在某个时刻向一个缺口移动,如果你认为这个粒子只是

通过这个间隙,不能认为单个粒子有波动;如果你认为粒子是相同的

当通过两个间隙时,认为单个粒子有波动,但同时粒子

会有两个方向的运动,也就是会有两个方向的波动。这显然是同一时间

雕刻出来的粒子只能有一个运动方向,也就是只有一个波动方向是矛盾的。

在双缝干涉实验中,关闭其中一个狭缝,面向它。

发射一个粒子,根据牛顿第一运动定律,如果这个粒子没有受到外力的作用。

有了,它会保持匀速直线运动或静止状态,粒子无法通过这个缝隙。

间隙到达屏幕。如果粒子不能到达屏幕,那么单个粒子就没有波动。

如果单个粒子被认为是波动的,它将有一定的机会到达屏幕

相当于认为粒子在不受外力作用的情况下,可以转过一个弯,穿过一条开缝。

Gap到屏幕,明显违背了能量和动量守恒定律。

单个粒子波动行为的解释

在双缝干涉实验中,如果只开一条缝,粒子可以在某些地方。

要到达,但是当两个缝隙都打开的时候,这些地方就变成了粒子,无法到达。

是的。这些强度为零的地方给粒子图像带来最大的混乱。

然而,如果我们考虑到粒子可能经历两次或更多的反射,那么

可以消除这些零强度的地方造成的粒子图像的混乱。

想象一下,当其中一个缝隙闭合时,粒子向缝隙移动

不能通过这个缝隙到达屏幕,但是可以从这个缝隙反射出来。

在返回到粒子源之后,它被粒子源反射并通过开放间隙到达屏幕,并且

这些只是当两个缝隙都打开时,粒子无法到达的地方。因为路径不

用,所以强度为零。粒子的类波行为可以用粒子范畴来解释。

实验测试

上述解释可以通过实验来检验,而向闭合间隙移动的粒子可以

全部吸收,屏幕会产生类似衍射的条纹,但衍射现象对粒子不好

子图还是合适的。

戴维逊-杰马实验的解释

戴维逊-杰玛实验是证明单个粒子具有涨落的实验。它经常

认为证明了单个粒子的动量p与其波长λ有如下关系。br/>;系统:P=h/λ。

但是因为上面的分析,我们认识到单个粒子是没有波动的。

只有大量粒子具有挥发性。为了解释戴维逊-格默实验,单个粒子

质子的动量p和它的波长λ必须有如下关系:nP=nh/λ,

其中“n”代表大量粒子。NP=nh/λ和P=h/λ在数学上是一致的。

因此,这个公式可以定量地解释戴维逊-日耳曼实验。

如果P=h/λ的观点是正确的,也就是说单个粒子具有涨落。

性,但这不符合实验结果,违反了能量和动量守恒定律。

结论

单个粒子没有波动,单个粒子的类波行为归因于它的起点和

运动路径。

量子力学的成功是偶然的,因为一个粒子到达屏幕的概率很大。

到达屏幕的粒子的百分比有时是物理的和数学的

一致。