散射拉曼散射

拉曼散射是指当光穿过介质时，由于入射光和分子运动之间的相互作用，频率发生变化的散射。也称为拉曼效应。1923 A . g . s . SME kal从理论上预言了随频率变化的散射。1928年，印度物理学家C.V .拉曼观察到气体和液体中散射光频率发生变化的现象。拉曼散射遵守以下规律:在散射光中，每一条原始入射谱线(频率v0)都对称地伴随着频率v0 vi (I = 1，2，3，…)的谱线，长波侧的谱线称为红色伴线或斯托克斯线，短波侧的谱线称为紫色伴线或反斯托克斯线；频差vi与入射光频率v0无关，由散射物质的性质决定。每种散射物质都有其特定的频差，其中一些频差与介质的红外吸收频率一致。拉曼散射的强度比瑞利散射弱得多(见光散射)。用经典理论解释拉曼散射时，认为分子以固有频率vi振动，极化率(见极化率)也以vi为频率周期性变化。在频率为v0的入射光作用下，v0和vi的耦合产生三个频率:v0，v0+vi，V 0-VI。频率为v0的光为瑞利散射光，后两个频率对应拉曼散射线。拉曼散射的完美解释需要量子力学理论，不仅可以解释散射光的频差，还可以解决强度、偏振等问题。

拉曼散射提供了研究晶体或分子结构的重要手段，在光谱学上形成了拉曼光谱的一个分支。利用拉曼散射法可以快速确定分子振动的固有频率，从而确定分子的对称性和分子的内力。自激光出现以来，对激光拉曼散射的研究发展迅速，强激光引起的非线性效应导致了一种新的拉曼散射现象。